Η διάταξη που απαιτεί να λαμβάνονται υπόψη μόνον οι εφελκυόμενες διαγώνιοι είναι εντελώς ασύμβατη με την διαδικασία υπολογισμού της δυναμικής φασματικής ανάλυσης. Να θυμηθούμε ποια είναι αυτή η διαδικασία:
Λύνουμε πρώτα την εξίσωση Κ*φ = ω2*Μ*φ (εξίσωση ιδιοτιμών) από όπου βρίσκουμε τις ιδιοσυχνότητες και ιδιομορφές του φορέα. Φυσικά, με συγκεκριμένο μητρώο δυσκαμψίας, και συγκεκριμένο μητρώο μάζας πράγμα που σημαίνει πως έχουμε βάλει μέσα στο σύστημα όλα τα δομικά στοιχεία που επιθυμούμε να συμμετέχουν στην επίλυση. Στη συνέχεια, αφού πάρουμε το φάσμα και υπολογίσουμε τους συντελεστές συμμετοχής για κάθε ιδιομορφή υπολογίζουμε τις ιδιομορφικές μετακινήσεις από την εξίσωση
ui =q*vi*φi*Sdi (ή αντίστοιχα τις ιδιομορφικές δυνάμεις, επιταχύνσεις κλπ). Από αυτές, για κάθε ιδιομορφή βρίσκουμε τα ιδιομορφικά εντατικά μεγέθη τα οποία είναι προσημασμένα με τα πρόσημα της συγκεκριμένης ιδιομορφής. Τα τελικά εντατικά μεγέθη για τον φορέα θα προκύψουν από την σύνθεση SRSS (τετραγωνική ρίζα του αθροίσματος των τετραγώνων) των εντατικών μεγεθών όλων των ιδιομορφών που έχουμε λάβει υπόψη, ή απο την σύνθεση CQC. Και στις δύο περιπτώσεις σύνθεσης, όλα τα εντατικά μεγέθη που προκύπτουν είναι θετικά.
Για να γίνουν προσημασμένα, τα προγράμματα παίρνουν συνήθως τα πρόσημα της κυρίαρχης ιδιομορφής, και τα κοπανάνε μπροστά από τα θετικά αποτελέσματα της SRSS. Αν υπάρχει τέτοια κυρίαρχη ιδιομορφή (λέω τώρα, με 75-90% συμμετοχή μάζας) τα πρόσημα αυτά έχουν σχέση με την πραγματικότητα. Αν έχω μια πιο σύνθετη κατασκευή (η συνήθης περίπτωση στην πράξη) με τρείς-τέσσερις ιδιοσυχνότητες και συμμετοχή μάζας (π.χ 40%, 30% και 20%), δεν είναι ξεκάθαρο ποια πρόσημα θα πάρεις και από πού. Κι’ αν πεί κανείς ότι με τον Α ή Β τρόπο, βγήκε μια διαγώνιος θλιβόμενη δεν μπορεί να την αφαιρέσει, γιατί αν ξαναγυρίσει στον υπολογισμό ιδιοτιμών έχει πλέον άλλο φορέα. Η δυναμική φασματική μέθοδος υπολογισμού είναι εντελώς ασύμβατη με οποιαδήποτε μη γραμμικότητα του φορέα.
Αν εφαρμόσουμε την time history analysis με επιταχυνσιογράφημα θα δούμε το πρόσημο της αξονικής να εναλλάσσεται συνεχώς κατά την πρόοδο του επιταχυνσιογραφήτατος, και αυτό είναι απόλυτα φυσικό αφού εναλλάσεται συνεχώς η επιτάχυνση βάσης. Κατά την σεισμική ανάλυση δεν υπάρχει θλιβόμενη διαγώνιος. Ολες έχουν εναλλασόμενο πρόσημο.
Μόνον στην περίπτωση που υπάρχει μία απολύτως κυρίαρχη ιδιομορφή, και εφαρμόσουμε ισοδύναμη στατική ανάλυση αυτή η διάταξη μπορεί να εφαρμοστεί στην πράξη, αλλα και αυτό κατά την ταπεινή μου γνώμη δεν είναι σωστό. Ο σεισμός δεν είναι άνεμος να έχει συγκεκριμένη φορά για να μπορώ να ορίσω ασφαλώς τι είναι εφελκυόμενο και τι θλιβόμενο σε κάθε φόρτιση. Μας μπερδεύει πολλές φορές το γεγονός ότι δίνουμε εμείς διεύθυνση και φορά στον σεισμό (κατά +x –x, +y, -y) αλλα δεν είναι έτσι. Στον υπολογισμό για φορτία ανέμου, μπορώ να βάλω χιασμούς που παραλαμβάνουν μόνο τον εφελκυσμό, αγνοώντας σε κάθε περίπτωση τις αντίστοιχες θλιβόμενες, γιατί ο άνεμος κάθε φορά φυσάει από μία κατεύθυνση. Στον σεισμό, αν επιχειρήσω να κάνω το ίδιο με την πιο εξελιγμένη μέθοδο (Time history analysis με διέγερση της βάσης με επιταχυνσιογράφημα λαμβάνοντας υπόψη θεωρία μεγάλων παραμορφώσεων και μη γραμμικότητες υλικού) με διαγώνιες που παραλαμβάνουν μόνο εφελκυσμό, θα διαπιστώσω πως μετά από κάποιον κύκλο η μία από τις δύο θα υποστεί λυγισμό υπο το θλιπτικό φορτίο, ενώ η άλλη είναι εφελκυόμενη. Στον επόμενο κύκλο, αφού η εναλλαγή κύκλων στο επιταχυνσιογράφημα είναι ταχύτατη (εκατοστά του δευτερολέπτου), αυτή που έπαθε λυγισμό δεν προλαβαίνει να επανέλθει και να αναλάβει την εφελκυστική δύναμη που καλείται να αναλάβει. Λίγους κύκλους μετά, έχεις χάσει τη μπάλα, και είναι σχεδόν σαν να μην έχεις καμμία από τις δύο.
Καλή σας ημέρα.